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A++ 일반물리실험 암페어법칙 결과보고서

암페어 법칙 실험 결과보고서1. 실험목적: 직선, 도선, 원형 도선 및 원형 코일, 솔레노이드에 전류가 흐를 때 생성되는 자기장의 분포를 알아보고 이론값과 비교하여본다.2. 실험 이론 및 추가조사2-1. 직선 도선에서의 자기장직선도선에 전류 I가 흐를 때 도선 주위에 생기는 자기장 B는 암페어 법칙에 의해oint _{} ^{} {B`dl``=` mu _{0} I},B(2 pi r)`=` mu _{0} I (1)로 주어진다. 따라서 도선으로 거리 r되는 지점의 자기장은 다음과 같이 주어진다.B(r)``= {mu _{0} I} over {2 pi r} (2)여기서mu _{0}는 진공 중에서 투자율로mu _{0} =4 pi TIMES 10 ^{-7} T*m/A 이다.2-2. 원형 도선에서의 자기장반경 R의 원형도선에 전류 I가 흐를 때, 중심 축의 임의의 점 P에서 자기장의 세기 B를 계산해 보자. 도선 요소 dl에 의한 벡터 dB는 비오-사바르의 법칙에 의해dB`= {mu _{0} Id {vec{l}} TIMES {vec{r}}} over {4 pi r ^{3}} (3)이고 벡터 dl과 r은 수직이므로dB`= {mu _{0} Idlsin90 CIRC } over {4 pi r ^{2}} = {mu _{0} Idl} over {4 pi r ^{3}} (4)이고, 적분을 실시하면, By는 상쇄되고 Bx만 남는다.B _{x} (x)`= {mu _{0} I} over {2} {R ^{2}} over {(R ^{2} +x ^{2} ) ^{3/2}} (5)2-3. 솔레노이드의 자기장매우 긴 솔레노이드 내부에서의 자기장은 암페어 법칙에 의해B`= mu _{0} nI 로 주어진다. 여기서mu _{0}은 진공에서의 투자율, I는 전류, n은 솔레노이드의 단위길이당 도선의 감은 횟수이다. 이 식에서 보는 바와 같이 자기장의 세기는 코일의 반경이나 코일 내부의 위치에 무관함을 알 수 있다. 그러나 실제로는 솔레노이드의 길이는 유한하고 솔레노이드 내부의 자기장도 균일하지 않기 때문에 보정을 해 주어야 한다.그림 17-4와 가티 솔레노이드이 중심축상 임의의 점0에서 자기장의 세기는 비오-사바르의 법칙을 이용하면B _{x=0} = {1} over {2} mu _{0} nI( {b} over {sqrt {b ^{2} +R ^{2}}} + {a} over {sqrt {a ^{2} +R ^{2}}} )`= {1} over {2} ` mu _{0} nI(cos theta _{1} +cos theta _{2} ) (6)으로 주어진다. 솔레노이드의 길이를 l, 중심을 원점으로 잡으면 중심 (x=0, a=b=l/2)과 끝점(x=l/2)에서 자기장의 세기는B _{x=0} = mu _{0} nI( {l} over {sqrt {l ^{2} +4R ^{2}}} ) (7)B _{x= {l} over {2}} = mu _{0} nI( {l} over {sqrt {l ^{2} +R ^{2}}} ) (8)가 된다. 식(7)의 솔레노이드 단위길이당 감은 수 n을 총 감은수 N으로 바꾸면B _{x=0} =` mu _{0} {N} over {l} I( {l} over {sqrt {l ^{2} +4R ^{2}}} )= {mu _{0} NI} over {sqrt {l ^{2} +4R ^{2}}} (9)가 된다.3. 실험 결과1) 직선 도선에서의 자기장I=3A , 센서중심과 직선 도선 중심사이의 거리 r0=6.7mm직선도선으로부터의 거리r=r0 +( )mm자기장 실험값 (mT)자기장 이론값 (mT)오차 (%)1회2회평균값00.07000.07000.07000.089621.850.05000.05000.05000.05132.50100.03000.04000.03500.03592.58150.02000.03000.02500.02769.58200.01900.02100.02000.022511.0이론 (2)의 식을 이용하여 이론값을 구하였다.B(r)``= {mu _{0} I} over {2 pi r} `=` {4 pi TIMES 10 ^{-7} T*m/A} over {2 pi TIMES 6.7mm} =0.0896위와 같은 방식으로 자기장의 이론값을 전부 구해주었다.2) 원형 도선에서의 자기장R=30mm, I=3A원형 도선으로부터의 수직 거리 x (mm)자기장 실험값 (mT)자기장 이론값 (mT)오차 (%)1회2회평균값00.0580.0610.05950.06285.3050.0550.0590.05700.06035.48100.0510.0530.05200.05363.07150.0460.0490.04750.04505.65200.0390.0430.04100.036213.3이론 (5)의 식을 이용하여 이론값을 구하였다.B _{x} (x)`= {mu _{0} I} over {2} {R ^{2}} over {(R ^{2} +x ^{2} ) ^{3/2}} `= {4 pi TIMES 10 ^{-7} T*m/A TIMES 3A TIMES 0.03 ^{2}} over {2(0.03 ^{2} +0 ^{2} ) ^{{3} over {2}}} =0.0628위와 같은 방식으로 자기장의 이론값을 전부 구해주었다.3) 솔레노이드 코일 (솔레노이드 중심에서의 자기장 측정)총 감은 수 N=650turn, 평균 반경 R=14mm, 길이 l=120mm전류 I (A)자기장 실험값 (mT)자기장 이론값 (mT)오차 (%)1회2회평균값0.53.0303.0313.03053.31448.56461.06.0976.1006.09856.62877.99881.59.0919.0959.09309.94318.54952.012.14712.15212.15013.2578.35712.515.22015.22315.22216.5728.1482이론 (9)의 식을 이용하여 이론값을 구하였다.B _{x=0} =` mu _{0} {N} over {l} I( {l} over {sqrt {l ^{2} +4R ^{2}}} )= {mu _{0} OWNS } over {sqrt {l ^{2} +4R ^{2}}} = {4 pi TIMES 10 ^{-7} T*m/A TIMES 650 TIMES 0.5A} over {sqrt {0.12 ^{2} +4(0.014 ^{2} )}} =3.3144위와 같은 방식으로 이론값을 전부 구해주었다.4. 측정값의 해석그래프(1) 직선 도선의 자기장가로축: 거리 , 세로축: 자기장(2) 원형 도선의 자기장가로축: 거리 , 세로축: 자기장(3) 솔레노이드의 자기장가로축 : 전류, 세로축: 자기장5. 결과 및 토의(1) 결과 분석이번 실험은 직선, 도선, 원형 도선 및 원형 코일, 솔레노이드에 전류가 흐를 때 생성되는 자기장의 세기를 측정하여 이론값과 비교해보는 실험이었다. 또한 암페어의 법칙 및 빙-사바르의 법칙이 성립하는지 알아보는 실험이다. 도선의 형태에 따라 자기장의 형태와 세기가 달라지며, 솔레노이드의 자기장은 전류의 크기 변화에 따라 자기장의 크기가 달라짐을 확인할 수 있었다.첫 번째 실험에서, 이론값을 통해 자기장과 직선 도선과의 거리가 멀어질수록 자기장의 세기가 점점 줄어듦을 확인 할 수 있었다.두 번째 실험인 원형도선의 자기장 측정 실험 역시 이론값을 통해B(x) = {mu_{0}IR^2}over{2(R^{2}+x^{2})^3/2}임을 확인 할 수 있었다.그리고 솔레노이드 실험에서 내부로 자기장 센서를 서서히 집어넣는 실험을 하였다. 이론값 계산 식을 통해 솔레노이드 끝에서 중심으로 갈수록 자기장의 값이 점점 더 커짐을 알 수 있다.

자연과학| 2025.01.16| 6페이지| 2,500원| 조회(84)

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A++ 일반물리실험 암페어법칙 예비보고서

암페어 법칙 실험 예비보고서1. 실험목적: 직선, 도선, 원형 도선 및 원형 코일, 솔레노이드에 전류가 흐를 때 생성되는 자기장의 분포를 알아보고 이론값과 비교하여본다.2. 실험 이론 및 추가조사2-1. 직선 도선에서의 자기장직선도선에 전류 I가 흐를 때 도선 주위에 생기는 자기장 B는 암페어 법칙에 의해oint _{} ^{} {B`dl``=` mu _{0} I},B(2 pi r)`=` mu _{0} I (1)로 주어진다. 따라서 도선으로 거리 r되는 지점의 자기장은 다음과 같이 주어진다.B(r)``= {mu _{0} I} over {2 pi r} (2)여기서mu _{0}는 진공 중에서 투자율로mu _{0} =4 pi TIMES 10 ^{-7} T*m/A 이다.2-2. 원형 도선에서의 자기장반경 R의 원형도선에 전류 I가 흐를 때, 중심 축의 임의의 점 P에서 자기장의 세기 B를 계산해 보자. 도선 요소 dl에 의한 벡터 dB는 비오-사바르의 법칙에 의해dB`= {mu _{0} Id {vec{l}} TIMES {vec{r}}} over {4 pi r ^{3}} (3)이고 벡터 dl과 r은 수직이므로dB`= {mu _{0} Idlsin90 CIRC } over {4 pi r ^{2}} = {mu _{0} Idl} over {4 pi r ^{3}} (4)이고, 적분을 실시하면, By는 상쇄되고 Bx만 남는다.B _{x} (x)`= {mu _{0} I} over {2} {R ^{2}} over {(R ^{2} +x ^{2} ) ^{3/2}} (5)2-3. 솔레노이드의 자기장매우 긴 솔레노이드 내부에서의 자기장은 암페어 법칙에 의해B`= mu _{0} nI 로 주어진다. 여기서mu _{0}은 진공에서의 투자율, I는 전류, n은 솔레노이드의 단위길이당 도선의 감은 횟수이다. 이 식에서 보는 바와 같이 자기장의 세기는 코일의 반경이나 코일 내부의 위치에 무관함을 알 수 있다. 그러나 실제로는 솔레노이드의 길이는 유한하고 솔레노이드 내부의 자기장도 균일하지 않기 때문에 보정을 해 주어야 한다.그림 17-4와 가티 솔레노이드이 중심축상 임의의 점0에서 자기장의 세기는 비오-사바르의 법칙을 이용하면B _{x=0} = {1} over {2} mu _{0} nI( {b} over {sqrt {b ^{2} +R ^{2}}} + {a} over {sqrt {a ^{2} +R ^{2}}} )`= {1} over {2} ` mu _{0} nI(cos theta _{1} +cos theta _{2} ) (6)으로 주어진다. 솔레노이드의 길이를 l, 중심을 원점으로 잡으면 중심 (x=0, a=b=l/2)과 끝점(x=l/2)에서 자기장의 세기는B _{x=0} = mu _{0} nI( {l} over {sqrt {l ^{2} +4R ^{2}}} ) (7)B _{x= {l} over {2}} = mu _{0} nI( {l} over {sqrt {l ^{2} +R ^{2}}} ) (8)가 된다. 식(7)의 솔레노이드 단위길이당 감은 수 n을 총 감은수 N으로 바꾸면B _{x=0} =` mu _{0} {N} over {l} I( {l} over {sqrt {l ^{2} +4R ^{2}}} )= {mu _{0} NI} over {sqrt {l ^{2} +4R ^{2}}} (9)가 된다.3. 실험 기구: 단일 코일의 자기장 측정장치 (실험판, 자기장센서 이동마운트), 직선도선, 원형도선, 솔레노이드, 자기장 센서, 직류전원공급장치, 850 Universal Interface, PASCO Capstone Software4. 실험 방법*Capstone 소프트웨어 설정① Capstone 소프트웨어를 실행한다.② 화면 좌측 상단에 Hardware Setup을 눌러 자기장 센서가 잘 연결되었는지 확인한다.③ 화면 우측 상단의 Digits 버튼을 눌러 데이터 측정 화면을 켠다.④ 좌측 상단의 Select Measurement 버튼을 눌러 Magnetic Field Sensor Strength(Axial)(T)을 선택한다.⑤ 단위 T를 클릭하여 적절한 단위 (mT,mu T, G)로 변환한다.(1) 직선도선에서의 자기장 측정① 교재의 그림과 같이 실험판 위에 직선 도선 및 자기장센서 이동마운트를 설치한다.② 전원공급장치의 전원을 켜고 전류를 3A정도로 맞춘다.③ 자기장센서가 직선도선에 딱 닿게 설치하고 센서의 중심과 직선도선 중심 사이의 거리r _{0}를 측정한다.④ 화면 좌측 하단의 record버튼을 누르고, 자기장 센서를 옆으로 5mm씩 이동시키면서 자기장 값을 측정한다.⑤ 측정 데이터로 거리(x축)와 자기장(y축) 사이의 그래프를 그리고, 식(2) 원형도선에서의 자기장 측정① 교재의 그림과 같이 실험판 위에 직선 도선 및 자기장센서 이동마운트를 설치한다.② 전원공급장치의 전원을 켜고 전류를 3A정도로 맞춘다.③ 자기장 센서가 원형 도선의 중앙에 오게 설치한 후 원형 도선 중심으로부터 수직거리 x=0일 때 자기장을 측정한다.

자연과학| 2025.01.16| 4페이지| 2,500원| 조회(67)

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A++ 일반물리실험 키르히호프의 법칙 결과보고서

키르히호프의 법칙 결과보고서1. 실험목적: 키르히호프의 법칙을 통해 복합적 회로의 분석법을 알아본다.2. 기본원리여러 개의 전기저항과 전원이 연결된 복잡한 회로에서 각 부분에 흐르는 전류와 각 요소에 걸리는 전압은 몇 가지 원리에 의해 분석될 수 있다. 이 원리를 키르히호프의 법칙이라 하고 전류에 관한 제 1법칙과 전압에 관한 제2 법칙으로 구성된다.전류에 관한 키르히호프의 제1 법칙은 다음과 같이 서술된다. 회로에서 다수의 도선이 언결되어 함께 만나는 지점이 있을 때, 이 지점을 향해 흐르는 전류의 합은 0과 같다.예를 들어, 그림 14-1의 회로에서 B점은 세 도선이 만나는 지점이다. 세 도선의 전류 I1, I2, I3를 그림에서 화살표로 나타낸 방향으로 흐른 전류로 정의하면, B점을 향해 흐르는 전류의 합은(I _{1} )+(I _{2} )+(-I _{3} ) 과 같다. 따라서, B점으로부터 흘러 나가는 전류 I3는 흘러 들어온 나머지 두 전류의 합과 같아 다음과 같은 관계로 나타난다.I` _{1} +I _{2} =I _{3} (1)이것은 전기 회로에서 도선에 전류가 흐를 때 전하가 보존되고 도서에 전하가 축적될 수 없음을 의미한다.전압에 관한 키르히호프의 제 2법칙은 다음과 같이 서술된다. 회로에서 임의의 닫힌 경로를 설정하고 이 닫힌 경로를 따라 놓인 기전력의 합은 저항에서 발생하는 전압 강하의 합과 동일하다.예를 들어, 그림 14-1의 회로는 오른쪽과 왼쪽의 두 닫힌 경로를 설정할 수 있다. 왼쪽의 닫힌 경로는 A점에 시작하여 B점, D점을 거쳐 다시 A점으로 돌아오는 닫힌 경로로 ABDA경로라 칭할 수 있다. ABDA 경로 위에는 E의 기전력 요소와 R과 R의 저항이 놓여 있다. 키르히호프의 제 2법칙을 적용하면, 기전력의 합과 저항들의 전압 강하의 합이 동일하므로 다음과 같이 나타난다.E` _{1} =I _{1} R _{1} `+I _{3} R _{3} (2)이때, 전류I과 I의 방향이 설정한 경로의 방향과 동일함에 유의한다.한편, 이번엔 오른쪽의 닫힌 경로에 대해서 생각해 보면, CBDC 경로에 대해서도 키르히호프의 제2 법칙을 적용하면다음과 같은 관계시이 얻어진다.E` _{2} =I _{2} R _{2} `+I _{3} R _{3} (3)이때, 전류I과 I의 방향이 설정한 경로의 방향과 동일함에 유의한다.키르히호프의 제 2법칙은 패러데이 법칙의 특별한 경우로 이해할 수 있다. 회로에 외부로부터 만들어진 자기장이 없거나 혹은 외부 자기장에 시간적 변화가 없다면, 전류 고리에는 유도되는 기전력이 없다. 이 경우 전류 고리 내부의 기전력은 반드시 고리 내부의 전압 강하와 일치 할 것이다.3. 실험결과(1) 측정값저항 (OMEGA )전류(A)전압(V)R1 470I1 1.8V1 0.846R2 220I2 2.9V2 0.643R3 330I3 2.2V3 0.734R4 680I4 1.1V4 0.753R5 100I5 1.1V5 0.11RT 0.37IT 4.0VT 1.493-회로의 각각의 4접점에서 들어오고 나가는 알짜전류를 결정하여라.A: I1B: I1 + I2 - I3C: I2D: -I1 - I2 + I3실험에 사용된 폐회로는 키르히호프의 전압 법칙과 전류 법칙을 사용해서 전류 값을 이론적으로 유추할 수 있다. 키르히 호프의 전압 법칙에 따르면, 임의의 폐회로에서 전압상승과 강하는 같으므로 위 회로에서 폐회로 2개를 선정한다면 바깥쪽 큰 폐회로와 안쪽 오른쪽 폐회로를 선택할 수 있다.바깥쪽 큰 폐회로에서 키르히호프의 전압 법칙을 사용하면, E1에서 전압상승, R1에서 전압강하, R2에서전압강하, E2에서 전압상승이 일어나므로 각 소자의 전압값의 합이 0이 나와야한다.

자연과학| 2025.01.16| 3페이지| 2,500원| 조회(69)

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A++ 일반물리실험 유도기전력 실험 결과보고서

유도기 전력 실험 결과보고서1. 실험목적: 긴 1차의 솔레노이드 코일에 다양한 크기의 전류와 주파수로 자기장을 형성시킨 후 1차 코일 내로 삽입되는 2차 코일 양단에서의유도기전력에 대하여 1차 코일의 전류와 주파수 및 2차 코일의 감은 수, 코일 반경 등의 함수과계로 조사한다.2. 실험 이론자기선속PHI 의 시간적 변화율은 유도기전력 V를 유발한다.PHI `= int _{} ^{} {{vec{B}} BULLET d {vec{a}}}V`=` oint _{} ^{} {{vec{E}} BULLET d {vec{s}}}여기서 E는 전기장의 세기이며, B는 자기 플럭스밀도 이다. A는 도체에 닫혀진 면적이고, C는 그 경계이다.PHI 와 V의 관계식은 Maxwell의 두 번째 식에서 유도된다. 즉V`=`- {d PHI } over {dt}이며, 이는 한 개의 도체 루프의 경우이다. n개의 평행한 도체 루프를 통하여 같은 플럭스가 지나게 되면, 유도되는 기전력은V`=`n oint _{} ^{} {{vec{E}} BULLET d {vec{s}}}가 된다.실험에서 자기장은 1차의 긴 솔레노이드 코일에 의하여 발생한다. 솔레노이드 코일내에서의 자기장은 일정하므로PHI `= {vec{B}} BULLET {vec{A}}암페어 법칙에 의하여oint _{} ^{} {{vec{B}} BULLET d {vec{s}}} = mu _{0} int _{A ^{'}} ^{} {{vec{j}} BULLET d {vec{a}}}이며, 이 식은 면적 A를 통해 흐르는 일정한 전류 I와 아래의 관계가 성립한다.I`=` int _{A} ^{} {{vec{j}} BULLET d {vec{a}}}그리고 그것에 의하여 자기장 B가 생성된다. j는 전류 밀도,mu _{0}는 진공 중의 투자율이고,그 값은mu _{0} =1.26*10 ^{-6} ( {Vs} over {Am} =N/A ^{2} ) 이다.n감긴 길이 l인 코일의 경우 자기장의 크기는B= {mu _{0} n'I} over {l}가 된다.그러므로 주파수 f 혹은 각진동수 w인 교류전류 I가 1차 코일을 통하여 흐른 경우 I=I0sinwt이고 식 (1)로부터, 2ck 코일 (n번 감은수, 단면적 A)에 유도되는 전압은V`=`- {mu _{0} nAn'I _{0} wcoswt} over {l} =- {mu _{0} nAn'I _{0} 2 pi f} over {l}이 된다,-1차 코일의 인가 전류변화 (자기장의 변화)에 따른 2차 코일의 유도전압 측정-1차 코일의 인가 주파수 변화에 따른 2차 코일의 유도 전압 측정-2차 코일의 turn 수 변화에 따른 2차 코일의 유도 전압 측정-2차 코일의 단며적의 벼화에 따른 2차 코일의 유도 전압 측정3. 실험 결과-측정값 및 계산n1=1400turn, 길이 l1=600mm(1) 1차 코일 전류 변화에 따른 2차 코일 유도 전압의 변화1차 코일 전류(mA)2차 코일 유도 전압(mA)1회2회평균이론값오차율10243236239.5232.82.*************349.12.6120466469467.5465.50.4*************81.97.2030661662661.5698.35.271차 코일 인가 주파수 f : 1000Hz2차 코일 직경 d2 : 40 mm2차 코일 회전수 n2 : 1000 turn(2) 1차 코일 주파수 변화에 따른 2차 코일 유도 전압의 변화2차 코일 주파수 (Hz)2차 코일 유도 전압 (mV)1회2회평균이론값오차율*************.5232.811.3*************9.5290.97.*************14.5349.19.9*************6.5407.310.*************16465.510.631차 코일 인가 전류 I : 10.0mA2차 코일 직경 d2 : 40mm2차 코일 회전 수 n2 : 1000 turn(3) 2차 코일 감은 수 변화에 따른 2차 코일 유도 전압 측정2차 코일 turn 수2차 코일 유도 전압 (mV)1회2회평균이론값오차율*************16.44.*************50.5232.87.*************84.5349.110.141차 코일 주파수 f : 1000Hz, 전류 I : 10.0mA2차 코일 직경 d2 : 40mm(4) 2차 코일 단면적 변화에 따른 2차 코일의 유도 전압 측정2차 코일 내경 (mm)2차 코일 유도 전압 (mV)1회2회평균이론값오차율*************.722.38*************0.628.*************.5232.88.031차 코일 주파수 f : 1000Hz, 전류 I : 10.0mA2차 코일 회전 수 n2 : 1000 turn-측정값 해석1) 1차 코일에 인가하는 전류가 증가할수록, 2차 코일 유도 전압이 증가한다.2) 1차 코일의 주파수가 증가할수록, 2차 코일 유도 전압이 증가한다.3) 2차 코일 turn 수가 증가할수록, 2차 코일 유도 전압이 증가한다.4) 2차 코일의 단면적이 증가할수록, 2차 코일 유도 전압이 증가한다.4. 토의사항실험을 통해 측정한 코일의 유도 전압과 위 이론에서 공부해본 공식에 대입한 이론값을 비교해서 오차율을 계산했다.오차가 발생했지만, 실험을 통한 예측과 실험 결과는 일치했다. 실험 결과를 관찰해보면 이론값이 실험값보다 크게 나온 경우, 도선과 코일의 저항으로 인한 결과로 생각할 수 있다. 그 밖의 오차의 원인으로는 첫째, 2차 코일이 정확히 1차 코일의 중심에 위치하지 않았으며, 전류의 공급이 교류전류이기 때문에 일정한 값이 아니라는 점과 주변의 여러 자기장이 존재한다는 것이다. 둘째, 이론값은 선의 굵기가 무한히 얇았을 때를 가정해서 구한 값이기 때문에 현실에서의 실험값과는 오차가 생길 수 밖에 없다. 마지막으로 평균을 낼 때 2회 이하로 측정해서 값을 낸것도 원인의 하나가 될 수 있다.

자연과학| 2025.01.16| 3페이지| 2,500원| 조회(75)

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A++ 일반물리실험 미지저항 예비보고서

미지저항 예비보고서1. 실험 목적: 물질의 전도도를 결정하기 윟하여 휘스톤 브리지의 구조와 사용법을 익히고, 미지 저항체의 전기 저항을 측정한다.2. 실험 원리다음 그림은 휘스톤 브리지의 간단한 회로이다.R _{1} I _{1} =R _{3} I _{3} ``````````````(1)휘스톤 브리지가 평형을 이루어 검류계에 전류가 흐르지 않는다면, 다음 조건을 만족하여야한다.R _{2} I _{2} =R _{x} I _{x} `````````````````````(2)그리고I _{x}=0 이므로I _{1} =I _{2} ,``I _{3} =I _{x} 이다. 그리므로 식 (1)은R _{1} I _{2} =R _{3} I _{x} `````````````````````(3)으로 쓸 수 있다.R _{x} = {R _{2}} over {R _{1}} R _{3} ````````````````````(5) 식 (2)를 식 (3)으로 나누면{R _{2}} over {R _{1}} = {R _{x}} over {R _{3}} ``````````````````````````````````````(4)또는가 된다. 그러므로 미지저항 Rx는 R1,R2,R3를 측정함으로써 계산될 수 있다.먼저{R _{2}} over {R _{1}}에 대하여 알아보자.다음 그림은 길이 L, 단면적 A인 저항선을 나타낸다.저항은 면적에 반비례하고 길이에 비례하므로R`= rho ` {L} over {A} (rho 는 비저항)를 만족한다길이 L1인 저항 R1과 길이 L2인 저항 R2인 경우는 다음과 같다.R _{1} `= rho ` {L _{1}} over {A},R _{2} `= rho ` {L _{2}} over {A}그러므로{R _{2}} over {R _{1}} = {L _{2}} over {L _{1}}이다.3. 실험 기구: 휘스톤 브리지 시스템, 검류계4. 실험 방법① 교재의 휘스톤 브리지 구서도와 같이 케이블을 연결한다.② 미지 저항의 저항 값을 읽고 기록한다.③ 전류가 흐르는 방향을 감안하여 측정 리드선을 좌우로조금씩 이동하면서, 검류계에 전류가 흐르지 않는 위치를 찾는다.④ 검류계에 전류가 흐르지 않으면 (바늘이 0에 위치할 때), L1과 L2를 측정, 기록한다.

자연과학| 2025.01.16| 3페이지| 2,500원| 조회(53)

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